Satélites y cuerpos celestes

La Estación Espacial Internacional (ISS) orbita a una altura de $400\ \text{km}$ sobre la superficie terrestre. La velocidad orbital de un satélite en órbita circular es $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{r}}$. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, masa de la Tierra $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y radio terrestre $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$. El esquema muestra la órbita de la estación (sin escala):

1. a) Expresa el radio de la órbita, $r = R_T + h$, en metros.
2. b) Calcula la velocidad orbital de la ISS, en $\text{m/s}$, y exprésala en $\text{km/s}$.

La Luna, el satélite natural de la Tierra, orbita a una distancia media entre centros de $r = 3.84\times10^{8}\ \text{m}$. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$ y $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$.

1. a) Calcula su velocidad orbital con $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{r}}$, en $\text{m/s}$.
2. b) Compárala con la velocidad orbital de la ISS, unos $7.7\ \text{km/s}$: ¿cuál de los dos cuerpos orbita más rápido y por qué?

La velocidad orbital circular de un satélite es $v = \sqrt{\frac{G\times M}{r}}$.

1. a) Razona, a partir de la expresión, si un satélite más alejado del centro de la Tierra orbita más rápido o más despacio que uno cercano.
2. b) Si el radio de la órbita se multiplica por $4$, ¿qué le ocurre a la velocidad orbital? Justifícalo con la expresión.

Un satélite de observación describe una órbita circular de radio $r = 6.77\times10^{6}\ \text{m}$ con una velocidad orbital de $7.67\ \text{km/s}$.

1. a) Escribe la expresión del periodo en función del radio y de la velocidad, $T = \frac{2\times\pi\times r}{v}$.
2. b) Calcula el periodo en segundos y exprésalo en minutos.

El telescopio espacial Hubble describe una órbita circular a $540\ \text{km}$ de altura. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$.

1. a) Calcula su velocidad orbital, $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{R_T + h}}$.
2. b) Calcula su periodo orbital, $T = \frac{2\times\pi\times r}{v}$, y exprésalo en minutos.

La Estación Espacial Internacional completa una órbita en $T = 92\ \text{min}$.

1. a) Calcula cuántas órbitas completas da alrededor de la Tierra en un día ($24\ \text{h}$).
2. b) Razona cuántos amaneceres y cuántas puestas de Sol contemplan los astronautas cada día.
3. c) Si la estación orbitara a mayor altura, ¿daría más o menos órbitas al día? Razona la respuesta con la tercera ley de Kepler.

Los satélites de comunicaciones de Intelsat son geoestacionarios.

1. a) Explica qué significa que un satélite sea geoestacionario.
2. b) Indica las tres condiciones que debe cumplir su órbita: forma, plano que la contiene y periodo.
3. c) Razona por qué un satélite geoestacionario no puede quedarse «quieto» sobre la vertical de Estados Unidos (latitud $40^\circ$), sino sobre el ecuador.

Las antenas parabólicas de televisión por satélite se instalan fijas, apuntando siempre al mismo punto del cielo.

1. a) Explica, usando las características de la órbita geoestacionaria, por qué no es necesario que la antena persiga al satélite.
2. b) Cita dos aplicaciones de los satélites geoestacionarios y razona qué ventaja aporta en ellas que el satélite parezca inmóvil.

Un satélite geoestacionario debe tener un periodo $T = 24\ \text{h}$. Combinando $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{r}}$ con $T = \frac{2\times\pi\times r}{v}$ se obtiene $r^3 = \frac{G\times M_T\times T^2}{4\times\pi^2}$. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$. Observa el esquema (sin escala):

1. a) Expresa el periodo en segundos.
2. b) Calcula $r^3$ y, extrayendo la raíz cúbica, el radio de la órbita geoestacionaria.
3. c) Calcula la altura sobre la superficie, $h = r - R_T$, y exprésala en $\text{km}$.

Los satélites del sistema europeo de navegación Galileo tienen un periodo orbital de $14\ \text{h}$. Usa $r^3 = \frac{G\times M_T\times T^2}{4\times\pi^2}$ con $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$.

1. a) Expresa el periodo en segundos y calcula el radio de la órbita.
2. b) Calcula la altura de los satélites sobre la superficie terrestre.
3. c) Calcula su velocidad orbital, $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{r}}$.

Un operador de telecomunicaciones va a colocar un satélite geoestacionario sobre el ecuador. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$, $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$ y periodo de rotación terrestre $T = 24\ \text{h}$.

1. a) Partiendo de $\frac{G\times M_T\times m}{r^2} = \frac{m\times v^2}{r}$ y de $v = \frac{2\times\pi\times r}{T}$, deduce la expresión $r^3 = \frac{G\times M_T\times T^2}{4\times\pi^2}$.
2. b) Calcula el radio de la órbita y la altura sobre la superficie.
3. c) Calcula la velocidad del satélite en su órbita y explica por qué, moviéndose a esa velocidad, parece inmóvil visto desde el suelo.

En la superficie terrestre $g_0 = 9.8\ \text{m/s}^2$, pero la gravedad disminuye con la altura según $g = \frac{G\times M_T}{r^2}$. La ISS orbita con $r = 6.77\times10^{6}\ \text{m}$. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$ y $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$.

1. a) Calcula el valor de $g$ en la órbita de la ISS.
2. b) Exprésalo como porcentaje del valor en superficie.
3. c) Con ese resultado, explica por qué no es correcto afirmar que en la ISS «no hay gravedad» y qué significa que la estación y sus tripulantes se encuentren en caída libre continua.

Fobos, la mayor de las lunas de Marte, orbita a solo $r = 9.38\times10^{6}\ \text{m}$ del centro del planeta. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$ y masa de Marte $M_M = 6.42\times10^{23}\ \text{kg}$.

1. a) Calcula su velocidad orbital, $v = \sqrt{\frac{G\times M_M}{r}}$.
2. b) Calcula su periodo, $T = \frac{2\times\pi\times r}{v}$, y exprésalo en horas.
3. c) Marte rota sobre sí mismo en $24.6\ \text{h}$, en el mismo sentido en que orbita Fobos. Razona si Fobos, visto desde la superficie marciana, sale por el este o por el oeste.

Un estudiante escribe en un examen: «un satélite geoestacionario está en reposo, porque no se mueve respecto al suelo terrestre; por tanto, no necesita velocidad orbital ni tiene aceleración».

1. a) Identifica los dos errores del razonamiento.
2. b) Calcula la velocidad orbital real de un satélite geoestacionario ($r = 4.22\times10^{7}\ \text{m}$, $T = 24\ \text{h}$), en $\text{km/s}$.
3. c) Calcula su aceleración centrípeta, $a_c = \frac{v^2}{r}$, e indica qué fuerza la proporciona.

En una órbita rasante (muy baja) el radio orbital es aproximadamente el radio terrestre, $r \approx R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y $g = 9.8\ \text{m/s}^2$.

1. a) Calcula la velocidad orbital rasante con $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{R_T}}$, en $\text{km/s}$.
2. b) Comprueba que se obtiene prácticamente el mismo valor con $v = \sqrt{g\times R_T}$ y explica, a partir de $g = \frac{G\times M_T}{R_T^2}$, por qué ambas expresiones coinciden.

La Luna orbita la Tierra a una distancia media $r = 3.84\times10^{8}\ \text{m}$ con una velocidad orbital de $1.02\ \text{km/s}$.

1. a) Calcula su periodo orbital con $T = \frac{2\times\pi\times r}{v}$, en segundos.
2. b) Exprésalo en días y compáralo con la duración de una lunación (unas cuatro semanas).

El satélite español de observación de la Tierra PAZ describe una órbita circular a $514\ \text{km}$ de altura. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$.

1. a) Calcula su velocidad orbital.
2. b) Calcula su periodo y exprésalo en minutos.
3. c) Calcula cuántas vueltas completas a la Tierra da cada día.

Compara la velocidad orbital de la ISS ($r_{ISS} = 6.77\times10^{6}\ \text{m}$) con la de la Luna ($r_L = 3.84\times10^{8}\ \text{m}$) alrededor de la Tierra.

1. a) Demuestra, a partir de $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{r}}$, que el cociente de velocidades es $\frac{v_{ISS}}{v_L} = \sqrt{\frac{r_L}{r_{ISS}}}$.
2. b) Calcula ese cociente con los datos del enunciado.
3. c) Explica, con ayuda de la ley de la gravitación universal, por qué los cuerpos más alejados orbitan más despacio.

Un satélite artificial describe una órbita circular de radio $r$ alrededor de la Tierra, de masa $M_T$.

1. a) Justifica que la única fuerza que actúa sobre el satélite es la gravitatoria y que desempeña el papel de fuerza centrípeta; escribe la ecuación $\frac{G\times M_T\times m}{r^2} = \frac{m\times v^2}{r}$.
2. b) Deduce de ella la velocidad orbital, $v = \sqrt{\frac{G\times M_T}{r}}$, y el periodo, $T = 2\times\pi\times\sqrt{\frac{r^3}{G\times M_T}}$. Comenta por qué la masa $m$ del satélite no aparece en los resultados.
3. c) Aplica las expresiones a un satélite meteorológico en órbita polar a $850\ \text{km}$ de altura y calcula su velocidad y su periodo. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$.

En las misiones Apolo, el módulo de mando permanecía en una órbita lunar circular a $110\ \text{km}$ de altura mientras el módulo lunar descendía a la superficie. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, masa de la Luna $M_L = 7.35\times10^{22}\ \text{kg}$ y radio lunar $R_L = 1.74\times10^{6}\ \text{m}$. Observa el esquema (sin escala):

1. a) Calcula el radio de la órbita del módulo de mando.
2. b) Calcula su velocidad orbital, $v = \sqrt{\frac{G\times M_L}{r}}$, y exprésala en $\text{km/s}$.
3. c) Calcula su periodo, en horas, y estima cuántas vueltas completas a la Luna daba el astronauta que quedaba a bordo cada día.

Para futuras misiones tripuladas a Marte se estudia colocar satélites de comunicaciones «areoestacionarios», es decir, estacionarios respecto al suelo marciano. Datos: Marte rota en $T = 24.6\ \text{h}$; masa de Marte $M_M = 6.42\times10^{23}\ \text{kg}$; radio de Marte $R_M = 3.39\times10^{6}\ \text{m}$; $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$.

1. a) Razona qué periodo orbital deben tener esos satélites.
2. b) Calcula el radio de la órbita areoestacionaria con $r^3 = \frac{G\times M_M\times T^2}{4\times\pi^2}$.
3. c) Calcula su altura sobre la superficie de Marte y compárala con los $3.6\times10^{4}\ \text{km}$ de la órbita geoestacionaria terrestre, explicando a qué se debe la diferencia.

Supón que la Tierra tuviera la mitad de su masa actual, pero conservara su radio y su periodo de rotación de $24\ \text{h}$. Datos: $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$, $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$; el radio geoestacionario actual es $r = 4.22\times10^{7}\ \text{m}$.

1. a) Razona, a partir de $r^3 = \frac{G\times M_T\times T^2}{4\times\pi^2}$, si el radio de la órbita geoestacionaria sería mayor, menor o igual que el actual.
2. b) Calcula el nuevo radio geoestacionario teniendo en cuenta que, al ser $r^3$ proporcional a $M_T$, el nuevo radio es $r' = r\times(1/2)^{1/3}$.
3. c) ¿Seguiría siendo el periodo de $24\ \text{h}$? ¿Cambiaría la velocidad orbital del satélite? Justifica ambas respuestas.

La tercera ley de Kepler también se aplica a los satélites artificiales. Datos: ISS ($r = 6.77\times10^{6}\ \text{m}$, $T = 92\ \text{min}$) y Luna ($r = 3.84\times10^{8}\ \text{m}$, $T = 27.3$ días). El esquema compara ambas órbitas (sin escala):

1. a) Expresa ambos periodos en segundos y calcula el cociente $\frac{T^2}{r^3}$ para la ISS y para la Luna, en unidades del Sistema Internacional.
2. b) Comprueba que ambos cocientes coinciden (salvo redondeos) y explica por qué tiene que ser así.
3. c) Utiliza ese valor común para predecir el periodo de un satélite que orbite con $r = 2.0\times10^{7}\ \text{m}$ y exprésalo en horas.

Las constelaciones de internet por satélite, como Starlink, emplean miles de satélites a $550\ \text{km}$ de altura, mientras que tres satélites geoestacionarios bastan para dar cobertura a casi todo el planeta. Datos: $G = 6.67\times10^{-11}\ \text{N}\times\text{m}^2/\text{kg}^2$, $M_T = 5.97\times10^{24}\ \text{kg}$ y $R_T = 6.37\times10^{6}\ \text{m}$. El esquema compara las dos órbitas (sin escala):

1. a) Calcula la velocidad y el periodo orbital de un satélite Starlink.
2. b) Calcula el cociente entre su periodo y el de un satélite geoestacionario ($24\ \text{h}$) y razona, con la tercera ley de Kepler, por qué los satélites bajos «pasan» tan rápido sobre un observador.
3. c) Explica por qué una órbita baja exige una constelación de miles de satélites para dar cobertura continua, mientras que en órbita geoestacionaria bastan tres.

Reto del tema. ¿Podemos comprobar la mecánica orbital desde casa usando satélites reales? Tu misión es elaborar un informe científico que valide la 3.ª ley de Kepler a partir de tu propia estimación de la gravedad.

1. Medida casera: Construye un péndulo simple con un hilo y una tuerca. Mide el periodo $T$ para 4 longitudes distintas ($L \pm 0.002\text{ m}$) cronometrando 10 oscilaciones (incertidumbre $\pm 0.2\text{ s}$). Organiza los datos en una tabla, grafica $T^2$ frente a $L$ y obtén $g$ con su incertidumbre para estimar la masa terrestre: $M_T = g R_T^2 / G$ (con $R_T \approx 6.37 \times 10^6\text{ m}$).

2. Búsqueda de satélites: Consulta en el sitio web de la ESA o de la NASA la altitud y el periodo orbital de tres satélites en órbitas circulares: la ISS, un satélite Galileo y el Meteosat. Suma $R_T$ a la altitud para calcular sus radios orbitales $r$.

3. Tratamiento de datos y gráfica: Elabora una tabla con $r^3$ y $T^2$ para los satélites. Grafica $T^2$ frente a $r^3$ y compara la pendiente obtenida con el valor teórico $\frac{4\pi^2}{G M_T}$ calculado con tu $g$ experimental.

4. Informe final: Redacta un informe breve explicando las discrepancias encontradas y justificando por qué un satélite geoestacionario debe situarse a una altitud concreta.

Se evaluará:

• Rigor en la toma de medidas caseras y en el tratamiento experimental de las incertidumbres.

• Exactitud en los datos satelitales y en la gráfica de la ley de Kepler.

• Coherencia física en la discusión crítica de los resultados y las fuentes de error.